СПРАВОЧНИК СУПЕРСПЛАВОВ – Часть 464

В табл. 11 приведены свойства кон­такт-деталей, изготовленных пропит­кой порошковых заготовок из вольфра­мо-никелевого сплава.

2. СВЕРХПРОВОДНИКИ

Сверхпроводимость — явление, за­ключающееся в том, что электрическое сопротивление некоторых материалов исчезает при уменьшении температуры ниже некоторого значения, зависящего от материала и от магнитной индукции-

Сверхпроводник (ГОСТ 19880—74) — вещество, основным свойством кото­рого является способность при опре_ деленных условиях быть в состояния сверхпроводимости. Температура, при ‘ которой происходит переход из нор­мального состояния в сверхпровоДя" щее, называется критической темп^ р ату рой (Tc). Токи, созданные в свеЕ*1 проводящих кольцах, протекают 6е3 измеримого изменения в течение года после их начального возбуждения, ?верхпроводящее состояние можно раз­рушить не только повышением тем­пературы образца, но и помещением его во внешнее магнитное поле. Это поле называется критическим полем (Be)- и ег0 величина зависит от тем­пературы, при которой находится об­разец. Сверхпроводящее состояние мо­жет быть разрушено и магнитным по­лем, созданным током, протекающим через образец. Плотность тока, при которой разрушается состояние сверх­проводимости, называется критической (Jc). Желательно иметь сверхпровод­ники с максимально высокими крити­ческими параметрами.

Сверхпроводимость является сверх­текучестью «электронной жидкости», образованной валентными электрона­ми. Электроны имеют полуцелый спин, т. е. являются фермионами и подчи­няются статистике Ферми-Дирака. Благодаря взаимодействию электронов проводимости с колебаниями кристал­лической решетки (фононами), между электронами возникает притяжение, которое может превзойти силы куло – новского отталкивания. Два электро­на, имеющих равные и противополож­но направленные импульсы и спины, образуют связанное состояние (купе – ровскую пару). Куперовские пары имеют целый спин (бозоны) и претер­певают бозе-эйнштейновскую конден­сацию с образованием сверхтекучей электронной жидкости. Перестройка электронов проводимости приводит к появлению в спектре электронов на уровне поверхности Ферми энергети­ческой щели, в которой нет квантовых состоянии системы. Ширина щели 2Д (T) равна энергии связи Куперов – ской пары при данной температуре. Она максимальна при —273 °С (по­рядка IO"3–IO"4 эВ), уменьшается при повышении температуры и равна нулю при T=Te. При температуре абсолютного нуля все электроны про­водимости сверхпроводника связаны Е куперовские пары. При повышении температуры число куперовских пар Уменьшается и становится равным нУлю при T = Tc. При наложении внешнего электрического поля свя­занный коллектив куперовских пар

Для сверхпроводников I и II рода

Начинает двигаться как единое целое.

Сверхпроводники относятся к двум основным группам: сверхпроводники I рода — все чистые сверхпроводящие металлы (кроме технеция, ванадия и нйобия) и сверхпроводники II рода — чистые технеций, ванадий, ниобий, сверхпроводящие сплавы и соединения.

Сверхпроводники I рода являются идеальными диамагнетиками. Постоян­ное магнитное поле не проникает в об­разец (за исключением тонкого поверх­ностного слоя), находящийся в сверх­проводящем состоянии, и «выталки­вается» из образца при переходе в сверхпроводящее состояние во внеш­нем магнитном поле — так называе­мый эффект Мейссенера. Следствием эффекта Мейссенера является то, что по поверхности сверхпроводника, на­ходящегося во внешнем магнитном поле, всегда течет ток.