СПРАВОЧНИК СУПЕРСПЛАВОВ – Часть 465

Сверхпроводники II рода, как и сверхпроводники I рода, характери­зуются температурой перехода в сверх­проводящее состояние Tc, но имеют два критических поля (рис. 3). Ниже нижнего критического магнитного по­ля Sci сверхпроводник ведет себя как сверхпроводник I рода. При внешнем магнитном поле BCl < B0 < Sca вну­три сверхпроводника появляется ма­гнитное поле в виде квантовых вихре­вых нитей. Каждая такая нить пред­ставляет собой длинный тонкий ци­линдр, вытянутый вдоль направления внешнего магнитного поля. Внутри вихря куперовские пары разрушены и материал находится в нормальном состоянии. Вокруг цилиндра течет незатухающий сверхпроводящий тон (сверхток) такого направления, что создаваемое им магиитиое поле совпа­дает с направлением внешнего магнит­ного поля. Магинтиые вихри образуют в поперечном сечеиии правильную треугольную решетку, и каждый из вихрей иесет одии кваит магиитнего потока, численно равный he

Ф = -1|_ = 2,07- IO"1? Вб.

Такое состояние сверхпроводника на­зывается «смешанным» и характери­зуется частичным проиикиовеннем ма­гнитного поля в образец. При дости­жении второго критического поля Bc^ вихри заполняют все сечение образца и происходит его переход в яормальяое состояние.

В присутствии проходящего («транс­портного») тока иа вихревые интн по­тока действует сила Лоренца, которая вызывает движение вихрей в направ­лении, перпендикулярном току. Это приводит к рассеянию энергии, т. е. к появлению омического сопротивле­нии, и означает, что у однородного сверхпроводника II рода, находяще­гося в смешанном состоянии, критиче­ский ток равеи иулю. В иеодиородиом сверхпроводнике., имеющем дефекты различного вида, превышающие атом­ные размеры (границы зерен, скопле­ния дислокаций, включения другой фазы и т. Д.), вихри могут закреплять­ся. Эти дефекты называются центрами пниннига, а закрепление иа инх вих­рей — пяниингом.

12. Критические характеристики некоторых соединений типа А15 [28J

Соединение

0C

При’277 0C

Соединение ‘

Tc, – с

Всг – Тл. лрн — 269 0C

TasSn NbsGe Nb3Ga NbsAl

—265 —250 —252 —254

7,24 34,0 +1,0 83,6 29,5

Nb3Sn Nb3Au V3Si V3Ga

—255 —261 —256 —256

23,5 23,5 (—273 0C) 22,8 21

Нендеальиые сверхпроводники II ро­да называются жесткими сверхпровод­никами или сверхпроводниками III рода. Эти сверхпроводники харак­теризуются высокими значениями кри­тических плотностей токов и, следова­тельно, высокими критическими зна­чениями магнитных полей. Отжиг сверхпроводящих материалов после ме­ханической обработки, приводящий к уменьшению концентрации центров лниинига, снижает критическую плот­ность тока. Кривые ‘намагничивания жестких сверхпроводников в смешан­ном состояния имеют иетлю гисте­резиса.

Известно более 1000 сверхпроводя­щих сплавов и соединений и число ил постоянно растет.