В табл. 11 приведены свойства контакт-деталей, изготовленных пропиткой порошковых заготовок из вольфрамо-никелевого сплава.
2. СВЕРХПРОВОДНИКИ
Сверхпроводимость — явление, заключающееся в том, что электрическое сопротивление некоторых материалов исчезает при уменьшении температуры ниже некоторого значения, зависящего от материала и от магнитной индукции-
Сверхпроводник (ГОСТ 19880—74) — вещество, основным свойством которого является способность при опре_ деленных условиях быть в состояния сверхпроводимости. Температура, при ‘ которой происходит переход из нормального состояния в сверхпровоДя" щее, называется критической темп^ р ату рой (Tc). Токи, созданные в свеЕ*1 проводящих кольцах, протекают 6е3 измеримого изменения в течение года после их начального возбуждения, ?верхпроводящее состояние можно разрушить не только повышением температуры образца, но и помещением его во внешнее магнитное поле. Это поле называется критическим полем (Be)- и ег0 величина зависит от температуры, при которой находится образец. Сверхпроводящее состояние может быть разрушено и магнитным полем, созданным током, протекающим через образец. Плотность тока, при которой разрушается состояние сверхпроводимости, называется критической (Jc). Желательно иметь сверхпроводники с максимально высокими критическими параметрами.
Сверхпроводимость является сверхтекучестью «электронной жидкости», образованной валентными электронами. Электроны имеют полуцелый спин, т. е. являются фермионами и подчиняются статистике Ферми-Дирака. Благодаря взаимодействию электронов проводимости с колебаниями кристаллической решетки (фононами), между электронами возникает притяжение, которое может превзойти силы куло – новского отталкивания. Два электрона, имеющих равные и противоположно направленные импульсы и спины, образуют связанное состояние (купе – ровскую пару). Куперовские пары имеют целый спин (бозоны) и претерпевают бозе-эйнштейновскую конденсацию с образованием сверхтекучей электронной жидкости. Перестройка электронов проводимости приводит к появлению в спектре электронов на уровне поверхности Ферми энергетической щели, в которой нет квантовых состоянии системы. Ширина щели 2Д (T) равна энергии связи Куперов – ской пары при данной температуре. Она максимальна при —273 °С (порядка IO"3–IO"4 эВ), уменьшается при повышении температуры и равна нулю при T=Te. При температуре абсолютного нуля все электроны проводимости сверхпроводника связаны Е куперовские пары. При повышении температуры число куперовских пар Уменьшается и становится равным нУлю при T = Tc. При наложении внешнего электрического поля связанный коллектив куперовских пар
Для сверхпроводников I и II рода
Начинает двигаться как единое целое.
Сверхпроводники относятся к двум основным группам: сверхпроводники I рода — все чистые сверхпроводящие металлы (кроме технеция, ванадия и нйобия) и сверхпроводники II рода — чистые технеций, ванадий, ниобий, сверхпроводящие сплавы и соединения.
Сверхпроводники I рода являются идеальными диамагнетиками. Постоянное магнитное поле не проникает в образец (за исключением тонкого поверхностного слоя), находящийся в сверхпроводящем состоянии, и «выталкивается» из образца при переходе в сверхпроводящее состояние во внешнем магнитном поле — так называемый эффект Мейссенера. Следствием эффекта Мейссенера является то, что по поверхности сверхпроводника, находящегося во внешнем магнитном поле, всегда течет ток.